І це природно, тому що за допомогою проникнення роздрібнених часточок палива в повітряне середовище можливе утворення топливовоздушной гомогенної суміші, що забезпечує ефективне згоряння палива. Таким чином, розгляд рідинної структури паливного факела повинне дозволити підійти до аналізу теплообміну між повітряним середовищем і частками палива, що має місце тільки в обсязі факела.

Прийнявши умовно, що паливний факел здобуває форму суцільного конуса (що справедливо в спокійному середовищі), поставимо перед собою завдання підійти до теоретичного розрахунку швидкості поширення фронту факела, думаючи сталість кута при вершині конуса факела. Отже, усе фактично зводиться до визначення динаміки зміни, обумовленою характеристикою упорскування й параметрами середовища.

Тому першим завданням розшифровки сумішоутворення є встановлення зв'язку між швидкістю факела й швидкістю упорскування, що визначає значення. Розглянемо механізм поширення фронту факела як поширення незліченної безлічі часток, що безупинно утворяться незабаром після вильоту із сопла струменя.

Якщо врахувати той факт, що розпилювання в дизелі відбувається при високих перепадах тисків, то можна вважати, що краплі, що формуються, будуть мати високу початкову швидкість і малий розмір. Швидкість руху капель буде визначатися диференціальним рівнянням, отриманим у припущенні, що сила інерції частки врівноважується силою опори, пропорційної коефіцієнт опору краплі.

Виходячи із цього положення, Д. Н. Вырубов одержав рівняння руху краплі. Оскільки маса крапель дуже мала, те проникаюча здатність їх при високих протитисках невелика й дорівнює. Середня швидкість краплі за час польоту мс тут прийнята 100 м/с. Отже, перші краплі, що утворилися, що мають спрямовану швидкість від 100 до 200 м/с, могли б пролетіти відстань порядку 10 мм.